詳細參數SMC真空發(fā)生器 直接配管型

SMC真空發(fā)生器的工作原理是利用噴管高速噴射壓縮空氣,在噴管出口形成射流,產生卷吸流動.在卷吸作用下,使得噴管出口周圍的空氣不斷地被抽吸走,使吸附腔內的壓力降大氣壓以下,形成一定真空度. 　　如圖1所示. 　　由流體力學可知,對于不可壓縮空氣氣體（氣體在低速進,可近似認為是不可壓縮空氣）的連續(xù)性方程 　　A1v1= A2v2 　　式中A1,A2----管道的截面面積,m2 　　v1,v2----氣流流速,m/s 　　由上式可知,截面增大,流速減小;截面減小,流速增大. 　　對于水平管路,按不可壓縮空氣的伯努里能量方程為 　　P1+1/2ρv12=P2+1/2ρv22 　　式中P1,P2----截面A1,A2處相應的壓力,Pa 　　v1,v2----截面A1,A2處相應的流速,m/s 　　ρ----空氣的密度,kg/m3 　　由上式可知,流速增大,壓力降低,當v2>>v1時,P1>>P2.當v2增加到一定值,P2將小于一個大氣壓務,即產生負壓.故可用增大流速來獲得負壓,產生吸力. 　　筆者認為對真空發(fā)生器的抽吸機理和影響其工作因素的分析研究,對正負壓氣路的設計和選用有著不可忽視的實際意義.

編輯本段分類

　　按噴管出口馬赫數M1（出口流速與當地聲速之比）分類,真空發(fā)生器可分為亞聲速噴管型（M1<1）,聲速噴管型（m1=1）和超聲速噴管型（m1>1）.亞聲速噴管和聲速噴管都是收縮噴管,而超聲速噴管型必須是收縮后擴張形噴管（即Laval噴嘴）.為了得到吸入流量或吸入口處壓力,真空發(fā)生器都設計成超聲速噴管型.

詳細參數SMC真空發(fā)生器 直接配管型

主要參數

　?、倏諝庀牧?指從噴管流出的流量qv1. 　?、谖肓髁?指從吸口吸入的空氣流量qv2.當吸入口向大氣敞開時,其吸入流量zui大,稱為zui大吸入流量qv2max. 　?、畚肟谔帀毫?記為Pv.當吸入口被*封閉（如吸盤吸著工件）,即吸入流量為零時,吸入口內的壓力zui低,記作Pvmin. 　?、芪憫獣r間:吸著響應時間是表明真空發(fā)生器工作的一個重要參數,它是指從換向閥打開到系統回路中達到一個必要的真空度的時間.

影響的主要因素

真空發(fā)生器的與噴管的小直徑,收縮和擴散管的形狀,通徑及其相應位置和氣源壓力大小等諸多因素有關. 　?、賨ui大吸入流量qv2max的特性分析:較為的真空發(fā)生器的qv2max特性,要求在常用供給壓力范圍內（P01=0.4---0.5MPa）,qv2max處于值,且隨著P01的變化平緩. 　　②吸入口處壓力Pv的特性分析:較為的真空發(fā)生器的Pv特性,要求在常用供給壓力范圍內（P01=0.4---0.5MPa）,Pv處于zui小值,且隨著Pv1的變化平緩. 　?、墼谖肟诔?封閉的條件下,對特定條件下吸入口處壓力Pv與吸入流量之間的關系如圖3所示.為獲得較為的吸入口處壓務與吸入流量的匹配關系,可設計成多真空發(fā)生器串聯組合在一起. 　?、軘U散管的長度應噴管出口的各種波系充分發(fā)展,使擴散管道出口截面上能獲得近似的均勻流動.但管道過長,管壁摩擦損失增大.一般管工為管徑的6---10倍較為合理.為了減少能量損失,可在擴散管直管道的出口加一個擴張角為6°---8°的擴張段. 　?、菸憫獣r間與吸附腔的容積有關（包括擴散腔,吸附管道及吸盤或密閉艙容積等）,吸附表面的泄漏量與所需吸入口處壓力的大小有關.對一定吸入口處壓力要求來說,若吸附腔的容積越小,響應時間越短;若吸入口處壓力越高,吸附容積越小,表面泄漏量越小,則吸著響應時間亦越短;若吸附容積大,且吸著速度要快,則真空發(fā)生器的噴嘴直徑應越大. 　?、拚婵瞻l(fā)生器在滿足使用要求的前提下應減小其耗氣量（L/min）,耗氣量與壓縮空氣的供給壓力有關,壓力越大,則真空發(fā)生器的耗氣量越大.因此在確定吸入口處壓務值勤的大小時要注意系統的供給壓力與耗氣量的關系,一般真空發(fā)生器所產生的吸入口處壓力在20kPa到10kPa之間.此時供華表壓力再增加,吸入口處壓力也不會再降低了,而耗氣量卻增加了.因此降低吸入口處壓力應從控制流速方面考慮.